Определите частоту света, которым освещается поверхность металла, если фотоэлектроны получают кинетическую энергию 0,4‧10-19 Дж, а работа выхода электрона из металла 6,23‧10 -19 Дж. Постоянная Планка h = 6,63‧10 -34 Дж‧с.
Энергия падающих фотонов Еф идёт на выбивания электронов из поверхности метала Ав и сообщения им кинетической энергии Ек.
Энергию фотонов Еф выразим формулой: Еф = h * v, где h — постоянна Планка, v — частота падающих фотонов света.
Закон фотоэффекта будет иметь вид: Еф = Ав + Ек.
Частота фотона v выразим формулой: v = Ав / h + Ек / h.
v = 6,23 *10 -19 Дж / 6,6 *10 -34 Дж*с + 0,4 *10 -19 Дж / 6,6 *10 -34 Дж*с = 1 *10 15 Гц.
Ответ: частота падающих фотонов составляет v = 1 *10 15 Гц.
Фотоэффект. Найти частоту падающего света
На фотокатоде с работой выхода А=2,1эВ получили вольт-амперную характеристику (см. рис). Запирающееся напря-жение равно U3=1,95Гц. Найти частоту падающего света ν (в Гц).
94731 / 64177 / 26122
Регистрация: 12.04.2006
Сообщений: 116,782
Ответы с готовыми решениями:
Найти частоту падающего света
Во время наблюдения фотоэффекта с поверхности металла вылетают электроны. Работа выхода лития 4,3.
Найдите частоту света
Найдите частоту света вырывающего из металла электроны, которые полностью задерживаются разностью.
Найти сколько процентов энергии падающего фотона получит электрон
Люди добрые, помогите с задачкой, пожалуйста) Энергия падающего фотона равна энергии покоя.
Почему именно корпускулярная теория света объясняет фотоэффект?
Почему это не волновая теория? Вот такой теоретический вопрос задал мне преподаватель физики.
Найти частоту света вырывающего с поверхности катода электроны
Найти частоту света, вырывающего с поверхности катода электроны, полностью задерживающиеся обратным напряжением в 3 В. Фотоэффект у этого металла начинается при частоте падающего света в 61014 с-1. Чему равна работа выхода электрона из этого металла. Дано: Uз = 3 В к = 61014 с-1 e = 1,610-19 Кл
Нужно полное решение этой работы?
Решение
Потяни, чтобы посмотреть
Фотоэффект, это явление вырывания электронов с поверхности металла фотонами. Запишем уравнение Эйнштейна для фотоэффекта, которое формулируется для электронов с максимальной кинетической энергией:
h= Ek max+A.
Здесь – частота падающего излучения, h = 6,6310-34 Джс – постоянная Планка, A – работа выхода электрона с поверхности металла.
Как видно из уравнения, энергия поглощенного фотона (h) идет на совершение работы выхода (A) электрона с поверхности металла и на сообщение ему кинетической энергии (Eк max).
Задерживающая разность потенциалов – это такая минимальная разность потенциалов, которую надо приложить между катодом и анодом вакуумного фотоэлемента в обратном направлении, чтобы фототок прекратился . Очевидно, что для этого требуется, чтобы работа электрического поля по торможению электрона Aзадерж = eUз была равна его кинетической энергии Eк, следовательно:
Ek=eUз
Здесь e – заряд электрона.
Тогда уравнение Эйнштейна для фотоэффекта можно записать в виде:
h=eUз+A.
Красная граница фотоэффекта для частоты (к ) определяет частоту падающего излучения, ниже которой фотоэффект невозможен, так как энергии фотона недостаточно для совершения работы выхода:
hк=A.
Подставим выражение для работы выхода в предыдущее уравнение:
Тогда
h=eUз+hк;
=eUзh+к.
Подставим числа:
=1,610-1936,63∙10-34+61014=1,321015 (Гц)
Найдем работу выхода:
A=hк=6,63∙10-3461014=3,97810-19 (Дж).
Учитывая, что 1 эВ=1,610-19 Дж, выразим работу выхода в электронвольтах:
A=3,9810-191,610-19=2,49 эВ.
Ответ
50% задачи недоступно для прочтения
Полное решение в телеграм. Перейди по ссылке и получи решение бесплатно, в формате PDF
5. КВАНТОВАЯ ФИЗИКА
Квантовая физика занимается изучением законов движения микрочастиц, которые являются носителями как корпускулярных, так и волновых свойств.
Днем рождения квантовой физики считается 14 декабря 1900 г., когда немецкий физик Макс Планк на заседании Берлинского физического общества изложил теорию излучения энергии нагретыми телами. В основе теории теплового излучения лежала гипотеза о дискретном характере излучения. Согласно этой гипотезе, атомы нагретых тел излучают энергию в виде порций или квантов. Дальнейшее развитие квантовые представления получили при объяснении законов фотоэффекта и строения атома.
5.1. Законы фотоэффекта
Внешним фотоэффектом называется вырывание электронов из вещества под действием света. Законы фотоэффекта изучали с помощью схемы с двухэлектродной лампой с освещаемым катодом (рис. 5.1). Под действием света из катода вырываются электроны, которые под действием электрического поля перемещаются к аноду, создавая анодный ток.
Вольтамперная характеристика, полученная с помощью такой схемы при неизменном световом потоке Ф , приведена на рис. 5.2.
Из анализа вольтамперных характеристик получены законы фотоэффекта.
1. Свет не любой частоты вызывает фотоэффект. Для каждого вещества существует красная граница фотоэффекта , т. е. минимальная частота v0, при которой возможен фотоэффект.
Величина v0 зависит от химической природы вещества и состояния его поверхности.
2. Максимальная энергия фотоэлектронов не зависит от светового потока, а линейно зависит от частоты света.
3. Величина фототока насыщения, возникающего при освещении монохроматическим светом, пропорциональна падающему световому потоку Ф ,
I нас = Кст · Ф — закон Столетова,
где Кст — коэффициент пропорциональности.
Эти законы невозможно было объяснить с классической точки зрения, согласно которой электрическая компонента электромагнитной волны вызывает вынужденные колебания свободных электронов в металле, сообщая им энергию, достаточную для вылета. Тогда максимальная кинетическая энергия фотоэлектронов должна быть пропорциональна квадрату амплитуды световой волны (см. (3.14)), т. е. должна зависеть от светового потока, что противоречит опытным фактам.
5.2. Уравнение Эйнштейна для фотоэффекта
Объяснение законов фотоэффекта дал в 1905 г. немецкий ученый Альберт Эйнштейн на основе гипотезы световых квантов. Вслед за Планком он предположил, что, если излучение энергии атомами происходит дискретно в виде порций или квантов, то ее распространение в пространстве и поглощение веществом происходит порциями (квантами) . Энергия кванта равна:
где v — частота падающего света,
h = 6.63 ∙ 10 -34 (Дж/с) — постоянная Планка.
Заметим, что в механике есть величина, которую называют действием . Она имеет размерность «энергия × время». Поэтому постоянную Планка иногда называют квантом действия .
Кванты света называются фотонами.
Поэтому с квантовой точки зрения свет представляет собой поток фотонов .
Уравнение Эйнштейна объясняет все закономерности внешнего фотоэффекта. Оно представляет собой по сути дела
закон сохранения энергии. Каждый фотон взаимодействует с одним электроном и передает ему энергию hv . Эта энергия затрачивается на то, чтобы совершить работу выхода электрона из металла — A и сообщить ему кинетическую энергию. Причем, если электрон вырывается с поверхности металла, а не из глубины, то кинетическая энергия электрона будет максимальной.
Уравнение Эйнштейна для фотоэффекта имеет вид
Покажем, как из уравнения Эйнштейна (5.2) можно объяснить законы фотоэффекта.
1. Из формулы (5.2) легко можно найти красную границу фотоэффекта. Если кинетическая энергия равна нулю, т. е. если , то . Тогда красная граница фотоэффекта равна:
Если частота падающего света больше или равна красной границе , то фотоэффект наблюдается, иначе — нет. Работа выхода зависит от химической природы вещества. Ее можно найти в справочнике. Значение работы выхода обычно указывают в электронвольтах . Из формулы (3.21) следует, что
Длину волны λ тоже называют красной границей фотоэффекта.
2. Из уравнения (5.2) можно выразить максимальную кинетическую энергию вылетевших электронов
Из формулы (5.4) следует, что максимальная кинетическая энергия вылетевших электронов линейно зависит от частоты падающего света. Экспериментальное значение можно найти, зная задерживающую разность потенциалов (рис. 5.2):
где e — заряд электрона, U з — задерживающая разность потенциалов.
3. Третий закон фотоэффекта — закон Столетова — можно объяснить так: изменение светового потока Ф пропорционально изменению числа фотонов nф , падающих на единицу поверхности металла в единицу времени.
При этом изменяется число электронов, взаимодействующих с фотонами n ф , а значит изменяется фототок. Фототок насыщения соответствует такому состоянию, когда все вылетевшие из катода электроны попадут на анод. Следовательно, можно написать цепочку пропорциональностей
Если перейти от пропорциональности к равенству, получим формулу для записи закона Столетова
Таким образом, в явлении фотоэффекта проявляется квантовая природа света.
5.3. Фотоны и их свойства
Согласно современным представлениям, свет представляет собой сложное явление, сочетающее в себе свойства электромагнитной волны и потока частиц — фотонов. Такое двойственное сочетание свойств называется корпускулярно-волновым дуализмом .
Фотоном называется элементарная частица — квант электромагнитного поля . Отличие фотона от других элементарных частиц состоит в том, что фотон всегда движется со скоростью . Масса фотона равна нулю : m = 0.
Энергия фотона вычисляется по формуле (5.1)
где λ — длина волны света.
Импульс фотона равен
Таким образом, формулы (5.1) и (5.6) отражают корпускулярно-волновой дуализм фотонов. Подобно частице (корпускуле), фотон обладает энергией и импульсом, которые выражены через волновые характеристики: частоту и длину волны.
Дальнейшее развитие квантовые представления получили при объяснении закономерностей в спектре атома водорода.
5. 4. Закономерности в спектре атома водорода
Опыт показывает, что спектры невзаимодействующих атомов, как это имеет место для разреженных газов, состоят из отдельных линий, сгруппированных в серии.
На рис. 5.3 показаны линии серии спектра атома водорода, расположенные в видимой области. Длина волны, соответствующая линиям в этой серии, называемой серией Бальмера , выражается формулой
где, n = 3, 4, 5, . ; — постоянная Ридберга.
Линия, соответствующая n = 3, является наиболее яркой и называется головной , а значению n = ∞ соответствует линия, называемая границей серии .
В других областях спектра (ультрафиолетовой, инфракрасной) также были обнаружены серии линий. Все они могут быть представлены обобщенной формулой Бальмера — Ридберга
где m — целое число, постоянное для каждой серии.
При m = 1; n = 2,3,4, . — серия Лаймана . Наблюдается в ультрафиолетовой области.
При m = 2; n = 3,4,5, . — серия Бальмера — в видимой области.
При m = 3; n = 4,5,6, . — серия Пашена — в инфракрасной (ИК) области.
При m = 4; n = 5,6,7, . — серия Брэкета — тоже в ИК области и т. д.
Дискретность в структуре атомных спектров указывает на наличие дискретности в строении самих атомов. Для энергии квантов излучения атомов водорода можно записать следующую формулу
При записи этого выражения использованы формулы (5.1), (3.21) и (5.8). Формула (5.9) получена на основе анализа экспериментальных данных.
5.5. Постулаты Бора
Первая квантовая теория строения атома быда предложена в 1913 г. датским физиком Нильсом Бором. Она была основана на ядерной модели атома, согласно которой атом состоит из положительно заряженного ядра, вокруг которого вращаются отрицательно заряженные электроны.
Теория Бора основана на двух постулатах.
I постулат Бора — постулат стационарных состояний. В атоме существуют стационарные (не изменяющиеся со временем) состояния, в которых он не излучает энергию. Этим стационарным состояниям соответствуют стационарные орбиты, по которым движутся электроны. Движение электронов по стационарным орбитам не сопровождается излучением энергии.
II постулат Бора получил название «правило частот». При переходе электрона с одной стационарной орбиты на другую излучается (или поглощается) квант энергии, равный разности энергий стационарных состояний
где h — постоянная Планка;
v — частота излучения (или поглощения) энергии;
hv — энергия кванта излучения (или поглощения);
En и Em — энергии стационарных состояний атома до и после излучения (поглощения), соотвественно . При Em < En происходит излучение кванта энергии, а при Em > En — поглощение.
По теории Бора значение энергии электрона в атоме водорода равно
где me — масса электрона,
e — заряд электрона,
εe — электрическая постоянная ,
,
h — постоянная Планка,
n — целое число, n = 1,2,3.
Таким образом, энергия электрона в атоме представляет собой дискретную величину, которая может изменяться только скачком.
Набор возможных дискретных частот квантовых переходов определяет линейчатый спектр атома
Вычисленные по этой формуле частоты спектральных линий для водородного атома оказались в прекрасном согласии с экспериментальными данными. Но теория не объясняла спектры других атомов (даже следующего за водородом гелия). Поэтому теория Бора была только переходным этапом на пути построения теории атомных явлений. Она указывала на неприменимость классической физики к внутриатомным явлениям и главенствующее значение квантовых законов в микромире.
5.6. Корпускулярно-волновой дуализм микрочастиц
Двойственная корпускулярно-волновая природа характерна не только для фотонов, но и для любых движущихся частиц. К такому выводу пришел французский физик Луи де Бройль в 1924 г. Он предположил, что соотношение (5.6) имеет универсальный характер и справедливо для любых волновых процессов, связанных с частицами, обладающими импульсом p .
Длина волны де Бройля — длина волны, которой обладает движущаяся частица, вычисляется по формуле
где h — постоянная Планка, p — импульс частицы.
Если скорость движущейся частицы много меньше скорости света в вакууме ( v c ), то импульс равен (см. (1.21))
где m — масса частицы.
Если скорость частицы соизмерима со скоростью света в вакууме , то импульс вычисляется по формулам теории относительности
где m0 — масса покоя частицы.
Волновые свойства электронов впервые были обнаружены в опытах по наблюдению дифракционной картины при рассеянии их на кристаллах, которые служили естественной дифракционной решеткой. Дифракционные явления наблюдались также для нейтронов, протонов и других микрочастиц.
5.7. Статистическая трактовка волн де Бройля
Опыты показали, что частицы ведут себя как волны, а волны — как частицы. Но волну можно разделить на части, а частицы неделимы. В таком случае волновые свойства частиц можно трактовать только статистически. Частицы остаются частицами, но вероятность их появления в различных точках пространства подчиняется волновым законам.
Волны де Бройля — это волны вероятности. Волны вероятности описываются волновой функцией Ψ (пси-функция). Статистическую трактовку волн де Бройля дал выдающийся немецкий физик Макс Борн.
где — плотность вероятности.
Чтобы рассчитать поведение частицы, нужно знать значение волны вероятности, т. е. Ψ -ф ункции, во всей интересующей нас области пространства. Вероятность dw нахождения частицы в объеме dV равна
Вид волновой функции находится из решения уравнения Шредингера.
5.8. Уравнение Шредингера
где — сумма вторых частных производных от волновой функции по координатам;
me — масса частицы;
— постоянная Планка;
E — полная энергия частицы;
U — потенциальная энергия частицы.
Из решения уравнения Шредингера для конкретного случая находят вид волновой функции Ψ, квадрат ее модуля |Ψ| 2 и вероятность обнаружения частицы.
5.9. Атом водорода по теории Шредингера
Уравнение Шредингера позволяет решить вопрос о строении водородоподобного атома, т. е. атома, который состоит из положительно заряженного ядра с зарядом + Ze и одного электрона. Потенциальная энергия взаимодействия электрона с ядром, согласно формуле (2.14), равна:
где Z — порядковый номер элемента в таблице Менделеева (для атома водорода = 1);
e — заряд электрона;
r — расстояние между электроном и ядром: (см. формулу (1.1));
— электрическая постоянная.
Если подставить (5.17) в уравнение Шредингера (5.16), то окажется, что это уравнение имеет решение не при всех отрицательных значениях электрона E, а только таких, которые удовлетворяют условию:
где n = 1, 2, 3, . — целое число.
Заметим, что формула (5.18) совпадает с формулой (5.11), полученной в теории Бора.
Из формулы (5.18) следует, что энергия электрона в атоме квантуется .
Найденная при этих значениях энергии волновая функция Ψ зависит от трех квантовых чисел:
n — главное квантовое число, n = 1, 2, 3, . ;
l — орбитальное квантовое число, l = 1, 2, 3, . ( n -1);
mL — магнитное квантовое число, mL = — l , — l +1, . 0, . ( l -1), l .
Волновая функция определяет состояние электрона в атоме, а квадрат ее модуля — вероятность обнаружения электрона в единице объема (см. (5.14)).
Вероятность обнаружения электрона в различных частях атома различна. Электрон при своем движении как бы «размазан» по всему объему, образуя электронное облако. Квантовые числа n и l характеризуют размер и форму электронного облака, а квантовое число mL характеризует ориентацию электронного облака в пространстве.
В квантовой физике, по аналогии с спектроскопией, состояние электрона, характеризующееся квантовым числом l = 0, называется S — состоянием, l = 1 — p — состоянием, l = 2 — d — состоянием и т. д. Для обозначения различных состояний электрона в атоме используют следующие обозначения: значения главного квантового числа указывают перед условным обозначением орбитального квантового числа. Например, электроны в состояниях n = 1, l = 0 обозначаются 1S, при n = 2, l = 1 обозначаются 2p и т. д.
Квантовые числа позволяют компактно описать закономерности в спектре испускания (поглощения) атома водорода.
5.10. Квантово-механическое объяснение закономерностей в спектре атома водорода
Согласно квантовой теории, энергия электрона в атоме зависит от главного квантового числа n (см. формулу (5.18)). Состояние электрона, соответствующее n = 1, называется основным , а при больших значениях n состояние называется возбужденным . Состояния электрона удобно изображать в виде уровней. Если электрон находится на энергетическом уровне выше основного, то он может с определенной вероятностью испустить фотон и перейти на более низкий энергетический уровень. Такой переход называется спонтанным (или самопроизвольным). При этом энергия фотона равна разности энергий энергетических уровней
Em вычисляется по формуле, аналогичной (5.18), а формула (5.19) совпадает с (5.10).
После подстановки формулы (5.18) и преобразований получим выражение для энергии фотона:
Сравнение формул (5.20) и (5.9) показывает, что теоретическая формула (5.20) совпадает с экспериментальной формулой (5.9).
В квантовой механике вводится правило отбора, ограничивающее число возможных переходов электрона в атоме. Могут осуществляться только такие переходы, для которых изменение орбитального квантового числа равно единице
С учетом правила отбора возможные переходы электронов в атоме изображены на рис. 5.4.
Серии Лаймана соответствуют переходы:
np → 1S ( n = 2, 3, 4, . ).
Серии Бальмера соответствуют переходы:
np → 2S, nS → 2p,
nd → 2p ( n = 3, 4, 5, . ).
Серии Пашена :
nS → 3p, np → 3S,
nd → 3p, np → 3d,
nf → 3d ( n = 4, 5, 6, . ) и т. д.
Эти переходы описывают спектры излучения. Аналогично можно описать спектры поглощения.
Переход электрона из основного в возбужденное состояние обусловлен увеличением энергии атома и может происходить, например, за счет поглощения атомом фотона. При этом частота (или длина волны) линий поглощения равна частоте (или длине волны) соответствующей линии испускания. На спектрограммах линии поглощения проявляются в виде темных линий.
Если электрон переходит из основного состояния на бесконечно удаленный уровень, то этот переход соответствует процессу ионизации.
Итак, квантово-механическая теория полностью объясняет экспериментальные данные.
5.11. Вынужденное излучение. Лазеры
Излучать энергию атом может только в том случае, если он возбужден, т. е. переведен из основного состояния на более высокий энергетический уровень. Возбудиться атом может разными способами: при бомбардировке вещества частицами, при облучении, при повышении температуры и т. д. Среднее время жизни атома в возбужденном состоянии составляет . Последующий переход на более низкий энергетический уровень может происходить спонтанно (самопроизвольно) или вынужденно . Спонтанные переходы в разных атомах независимы друг от друга, а испускаемые фотоны имеют разные направления и случайные фазы. Поэтому спонтанное излучение является некогерентным . Все естественные источники света дают спонтанное некогерентное излучение.
Однако в некоторых случаях возбужденные энергетические состояния могут существовать достаточно долго . Такие состояния называются метастабильными . Переход из метастабильного состояния в основное может достигаться под действием внешнего излучения. Это явление ускорения атомных переходов возбужденных атомов под действием электромагнитного излучения называется вынужденным излучением. Более того, возникающий в результате вынужденного излучения фотон оказывается точно в фазе с внешним фотоном, стимулировавшим это излучение атома, и летит в том же направлении. На основе использования вынужденного излучения Н.Г. Басовым и А.М. Прохоровым в СССР и Ч. Таунсом в США (1953 г.) были разработаны генераторы когерентного излучения — лазеры. Слово «лазер» составлено из первых букв английской фразы Light Amplification by Stimulated Emission of Radiation — усиление света с помощью вынужденного излучения. Другое название лазера — оптический квантовый генератор (ОКГ). Существуют различные типы лазеров: твердотельные, газовые, полупроводниковые, жидкостные.
Рассмотрим принцип действия твердотельного лазера на рубине, состоящем из оксида , в кристаллическую решетку которого внедрены ионы хрома Схема энергетических уровней хрома показана на рис. 5.5, где E1 — основной уровень; E2 и E3 — уровни возбуждения.
Причем, E2 — метастабильный уровень, так как спонтанный переход E2 → E1 запрещен правилами отбора (см. формулу (5.21)). Практически такие спонтанные переходы все-таки существуют, но осуществляются с гораздо меньшей вероятностью. Они и дают излучение с , которое определяет обычную окраску рубина
(красную или розовую в зависимости от концентрации хрома).
Рассмотрим процессы, которые происходят в лазере. При поглощении извне квантов энергии частицы переводятся из основного уровня E1 на возбужденный E3, откуда они спонтанно совершают безизлучательный переход на метастабильный уровень E2. Время жизни частиц на метастабильных уровнях несравненно дольше, чем на обычных возбужденных. Поэтому «заселенность» метастабильного уровня E2 становится больше «заселенности» основного уровня E1, т. е. образуется так называемая инверсная населенность .
Для создания инверсной населенности используется процесс, который называется накачкой . В данном случае накачка осуществляется с помощью мощной ксеноновой лампы-вспышки, которая переводит ионы хрома в возбужденное состояние (на уровень E3). Далее происходит переход E3 → E2, при котором энергия передается кристаллической решетке (идет на нагревание). Возникает инверсная населенность.
При воздействии на такую среду случайного кванта, соответствующего переходу E2 → E1, происходит вынужденное излучение. При этом из одного кванта получается два совершенно одинаковых кванта, затем четыре, восемь и т. д. В результате образуется каскад совершенно одинаковых по своим характеристикам фотонов.
На рис. 5.6. приведена принципиальная схема действия лазера. Как видно из этого рисунка, если «первичные» кванты движутся под углом к оси, то они вызывают каскад фотонов, уходящих через боковую поверхность («первичные» фотоны В и С на рис. 5.6 а). Коэффициент усиления таких каскадов обычно мал. Эффект усиления в лазерах увеличивается за счет многократного отражения фотонов, движущихся параллельно оси («первичный» фотон А). Устройство, обеспечивающее многократное отражение фотонов только одного направления, называется резонатором .
Простейший резонатор представляет собой пару зеркал с общей оптической осью, расположенных по разные стороны от активной среды. Одно из зеркал является непрозрачным, другое — полупрозрачным. Они показаны на рис. 5.6., где приняты следующие обозначения: 1 — активная среда, 2 — непрозрачное зеркало, 3 — полупрозрачное зеркало.
Лазерное излучение обладает рядом замечательных свойств. Оно является остронаправленным, полностью поляризованным, обладает большой мощностью, высокой монохроматичностью и когерентностью.
Необычные свойства лазерного излучения находят широкое применение.
Лазеры применяют для обработки, резания и микросварки твердых материалов, например, для высверливания в алмазах отверстий. В медицине лазерный луч успешно используют для «приваривания» отслоившейся сетчатки к тканям глазного дна, для разрушения опухолей и хирургических операций на внутренних органах, а в биологии, например — для стимулирования роста растений. Острая направленность лазерного луча позволяет применять его для космической связи, передачи энергии на большие расстояния. Лазеры используют в программах противоракетной обороны. Лазерные дальномеры применяют для сооружения крупногабаритных устройств (мосты, ускорители заряженных частиц, радиотелескопы и т. д.). Таким образом, область применения лазеров огромна и с каждым годом все расширяется.
Задания и вопросы для самоконтроля
1. Что называется фотоэффектом? Сформулируйте законы фотоэффекта. В чем заключается проблема классической физики при объяснении законов фотоэффекта?
2. Запишите уравнение Эйнштейна для фотоэффекта и расскажите, как с помощью этого уравнения объясняются все законы фотоэффекта.
3. Что такое фотон? Какова его энергия и импульс?
4. Какие есть экспериментальные закономерности в спектре атома водорода? Запишите обобщенную формулу Бальмера-Ридберга .
5. Сформулируйте постулаты Бора.
6. Что называется волной де Бройля? В чем заключается корпускулярно-волновой дуализм микрочастиц?
7. В чем заключается статистическая трактовка волн де Бройля?
8. Запишите уравнение Шредингера. Что определяет волновая функция? Квадрат ее модуля?
9. Какие следуют выводы из решения уравнения Шредингера для атома водорода? Расскажите про квантовые числа.
10. Дайте квантово-механическое объяснение закономерностей в спектре атома водорода.
11. Что называется вынужденным излучением? Каковы его свойства?
12. На каком принципе работает лазер? Где он применяется?